Con la base abierta, \ $ I_C \ $ está cerca de cero hasta que \ $ V_ {CE} \ $ del dispositivo alcance \ $ BV_ {CEO} \ $. En ese momento, \ $ V_ {CE} \ $ cae rápido y el fondo, donde el \ $ V_ {CE} \ $ más bajo alcanzado es \ $ V_ {CEO_ {SUS}} \ $. (Se muestra en la hoja de datos como la especificación máxima, \ $ V_ {CEO} \ $.)
Si se agrega una resistencia desde la base al emisor, entonces a medida que \ $ V_ {CE} \ $ aumenta, la corriente de fuga del colector fluye y parte de esto puede salir de la base y a través de esta resistencia recién agregada. (No pudo salir antes porque no había ruta). Dado un valor de resistencia suficiente, en algún punto la caída de voltaje en esta resistencia será suficiente para desviar el BJT y luego \ $ V_ {CE} \ $ rápidamente cae, otra vez.
En última instancia, se puede desarrollar toda una familia de curvas y la tensión de fondo será diferente para los diferentes valores del resistor de emisor de base agregado. Esto permite desarrollar una tabla de cómo \ $ V_ {CEO} \ $ varía según el valor de esta resistencia agregada.
Si la unión del emisor de base ahora tiene polarización inversa, una pequeña región de agotamiento se extenderá hacia la base desde la unión del emisor de base. Y si la unión colector-base tiene una polarización inversa similar (lo que no es raro), entonces otra región de agotamiento se extiende también hacia la base desde la unión colector-base. Cuando y si estas dos regiones se unen, se produce un "pinchazo" y el emisor y el colector se "acercan". Normalmente, esto está diseñado en contra de los fabricantes. Pero puede suceder.
Perforar a través implica un desglose secundario. La principal diferencia entre la ruptura secundaria sesgada hacia adelante y hacia atrás es el nivel de corrientes involucradas (al menos una diferencia de orden de magnitud), con una ruptura sesgada inversa que a menudo conduce a una ruptura por avalancha (otra causa y efecto). ser utilizado, tal vez mirar el diodo Gunn. (También busque la idea de los diodos perforados como una pinza colectora).
Hay una serie de efectos extraños. La naturaleza es así. Es posible que alguna corriente de fuga pueda dar lugar a que se emita luz interna dentro de un BJT en sitios específicos, que se absorba en otros sitios, y cause un voltaje desarrollado que de otro modo es difícil de explicar. La realidad es compleja. La simulación es muy simple, en comparación.
Con respecto a sus valores mostrados (curvas, si considera una línea recta una curva), los modelos de simulación incorporan muchos más elementos de ecuación de los que estoy dispuesto a mostrar aquí (porque me llevaría una eternidad explicarlos, hay libros completos sobre el tema de cómo la simulación maneja los BJT.)
Pero es muy fácil hacer una predicción mental que explique sus resultados. Tome la corriente como \ $ 1 \: \ text {nA} \ $ (no vale la pena intentar reducirla más que eso). Los valores típicos de \ $ I_ {SAT} \ $ para una pequeña señal BJT están en el rango de algo como \ $ 10-80 \: \ text {fA} \ $. Y el coeficiente de emisión casi siempre es cercano a 1. Así que es muy simple:
$$ V_ {BE} \ approx 26 \: \ text {mV} \ cdot \ operatorname {ln} \ left (\ frac {I_C} {I_ {SAT}} \ right) $$
De esto, obtengo aproximadamente \ $ V_ {BE} = 26 \: \ text {mV} \ cdot \ operatorname {ln} \ left (\ frac {1 \: \ text {nA}} {20 \: \ text {fA}} \ right) \ approx 280 \: \ text {mV} \ $. No hay shock allí. Bastante cerca de lo que muestra su curva. Tiene que ser. Es solo software haciendo lo suyo.
