Suponiendo que Vbe = 0.7V es fácil de progresar, pero no hay tal cosa
se indica (el único dato dado es que β es muy grande), así que estaba
preguntándose si hay una manera de encontrar Ic sin esa suposición.
Claro. Resolvámoslo para el caso general, asumiendo la operación en modo activo e ignorando el efecto inicial:
simular este circuito : esquema creado usando CircuitLab
Desde KVL, tienes:
$$ V_ \ text {TH} -I_ \ text {B} \: R_ \ text {TH} -V_ \ text {BE} -I_ \ text {E} \: R_ \ text {E} = 0 \: \ text {V} $$
Donde, por supuesto, \ $ R_ \ text {TH} = \ frac {R_1 \: R_2} {R_1 + R_2} \ $ y \ $ V_ \ text {TH} = V_ \ text {CC} \: \ frac {R_2} {R_1 + R_2} \ $.
Desde \ $ I_ \ text {E} = \ left (\ beta + 1 \ right) \: I_ \ text {B} \ $, puede sustituir y resolver por $ $ I_ \ text {B} \ $:
$$ I_ \ text {B} = \ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text {BE}} {R_ \ text {TH} + \ left (\ beta + 1 \ right) \: R_ \ text {E}} $$
Ahora sustituye de tu buena fórmula y resuelve para \ $ V_ \ text {BE} \ $:
$$ \ begin {align *}
\ frac {I_ \ text {SAT}} {\ beta} \: e ^ {\ frac {V_ \ text {BE}} {V_T}} & = \ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text { BE}} {R_ \ text {TH} + \ left (\ beta + 1 \ right) \: R_ \ text {E}} \\\\
\ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text {BE}} {V_T} \: e ^ {\ frac {-V_ \ text {BE}} {V_T}} & = \ frac {I_ \ text { SAT} \ left [R_ \ text {TH} + \ left (\ beta + 1 \ right) \: R_ \ text {E} \ right]} {\ beta \: V_T} \\\\
\ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text {BE}} {V_T} \: e ^ {\ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text {BE}} {V_T}} & = \ frac {I_ \ text {SAT} \ left [R_ \ text {TH} + \ left (\ beta + 1 \ right) \: R_ \ text {E} \ right]} {\ beta \: V_T} \: e ^ \ frac {V_ \ text {TH}} {V_T} \\\\
\ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text {BE}} {V_T} & = \ mathcal {LambertW} \ left (\ frac {I_ \ text {SAT} \ left [R_ \ text {TH} + \ left (\ beta + 1 \ right) \: R_ \ text {E} \ right]} {\ beta \: V_T} \: e ^ \ frac {V_ \ text {TH}} {V_T} \ right) \ \\\
V_ \ text {BE} & = V_ \ text {TH} -V_T \: \ mathcal {LambertW} \ left (\ frac {I_ \ text {SAT} \ left [R_ \ text {TH} + \ left (\ beta + 1 \ right) \: R_ \ text {E} \ right]} {\ beta \: V_T} \: e ^ \ frac {V_ \ text {TH}} {V_T} \ right)
\ end {align *} $$
Tenga en cuenta que no se hicieron suposiciones acerca de \ $ V_ \ text {BE} \ $ arriba. Ninguno es necesario. Justo como pensaste que podría ser el caso! (También tenga en cuenta cuando \ $ u \: e ^ u = z \ $ luego \ $ u = \ mathcal {LambertW} \ left [z \ right] \ $. Consulte Lambert W Function .)
Esta técnica funciona en 3 a 5 órdenes de magnitud, con límites de error modestos en las variaciones de la parte en ese rango; toma en cuenta los detalles del circuito en el proceso para una solución directa; y no es complicado desarrollar un valor práctico para la corriente de saturación mirando una hoja de datos; como I demuestra aquí . La solución general aquí simplemente funciona mejor que la suposición y le brinda una respuesta más precisa y con mucho menos esfuerzo que las alternativas.