Estoy muy agradecido por la respuesta de Jack, porque explica que es posible que no desee seguir un modelo con "átomos separados" y "rebotar" electrones para un metal. Así que aquí va lo que me gustaría que te hiciera una idea sobre el movimiento de electrones en un metal:
En el momento en que te das cuenta de que estos electrones no son libres de moverse a cualquier lugar, debes admitir que la palabra "electrón libre" no es 100% precisa.
Hasta ahora, todo bien. Espera, esto te dolerá un poco.
Las órbitas que conoces son solo un modelo . No existen como cosas con una forma donde un electrón "en forma de punto" gira alrededor. En el momento en que necesita describir el movimiento de electrones en un metal, ese modelo se rompe, como notó.
En su lugar, debemos entender que un electrón unido a un núcleo solo está vinculado porque "huir" requeriría un impulso externo, así como "estrellarse" contra el núcleo. Por ahora, imagine el electrón en movimiento circular (como un satélite alrededor de un planeta), y si no se aplica una fuerza externa, permanecerá en ese camino.
Ahora, da un paso atrás. Es posible que haya oído hablar del principio de incertidumbre de Heisenberg: no puede conocer la ubicación exacta de algo y su impulso exacto al mismo tiempo. Eso es exactamente lo que está sucediendo aquí: conocemos el impulso de rotación del electrón de manera bastante exacta (porque podemos calcular cuánto impulso no necesita bloquear ni huir) y, por lo tanto, el conocimiento de su posición debe ser incierto en un grado específico.
Por lo tanto, un electrón como ese en realidad no tiene un lugar en la órbita, tiene una distribución de probabilidad de lugar . Resulta que la probabilidad es un efecto (o, más bien, un operador aplicado a) la Ecuación de Schrödinger (para una partícula única sin velocidad de luz cercana), que es
$$ i \ hbar \ frac {\ partial} {\ partial t} \ Psi (\ mathbf {r}, t) = \ left [\ frac {- \ hbar ^ 2} {2 \ mu} \ nabla ^ 2 + V (\ mathbf {r}, t) \ right] \ Psi (\ mathbf {r}, t) $$
(Lo juro, no estoy tratando de asustarte; la fórmula se verá mucho menos amenazadora cuando hayas estudiado ingeniería eléctrica durante un año y medio; normalmente tendrías un curso llamado "física del estado sólido". / electronics ", donde esto se explica con mayor profundidad y con antecedentes, y muchos cursos de matemáticas obligatorios que explican cómo tratar este tipo de ecuación, especialmente con el operador laplaciano diferencial \ $ \ nabla ^ 2 \ $. I solo necesita la siguiente fórmula.)
Así que, de vuelta del electrón único al metal:
Un metal se compone de un lattice de electrones, es decir, los átomos están dispuestos en un patrón repetitivo. Ahora, observando la ecuación de Schrödinger, verá un \ $ V \ $ allí - eso es Potencial , y el potencial es prácticamente "distancia a cargas positivas" para un electrón - y como sabemos las cargas positivas están en un buen patrón periódico en el metal, \ $ V \ $ es periódico!
Ahora, ¿qué es esto \ $ \ Psi \ $? Es lo que llamamos la función de onda de espacio de posición . Es la solución para la ecuación de Schrödinger, ¡la función que hace que "\ $ = \ $" sea verdad!
Ahora, para un \ $ V \ $ específico y periódico, solo puede existir un conjunto específico de funciones de onda; podemos aplicar un operador diferente a la función de onda \ $ \ Psi \ $ (el Hamiltoniano) y obtener estos estados; son los llamados Bloch states . Dentro de estos, un electrón en realidad no tiene una "identidad" o "lugar" específicos, solo contribuye al hecho de que las cosas son periódicas.
Eso es a lo que te refieres cuando hablas de "bandas de conducción" en metales: indica que los electrones son a) capaces de existir yb) que son libres de moverse.
Ahora, si aplica un campo eléctrico, que es lo que hace para, macroscópicamente, hacer que fluyan las cargas (electrones), cambia \ $ V \ $; ahora es la suma de una función periódica y una función lineal. Eso lleva a un cambio en la solución para \ $ \ Psi \ $ - y macroscópicamente, esto significa que los electrones se mueven hacia un extremo.