El doble de la Ley de Faraday es la Ley de Ampere pero, mientras que la Ley de Faraday es fundamental para la física de un inductor, la Ley de Ampere no es fundamental para la física de un condensador.
Ahora, es cierto que, en teoría de circuitos , el condensador y el inductor son duales:
$$ i_C = C \ frac {dv_C} {dt} \ leftrightarrow v_L = L \ frac {di_L} {dt} $$
Sin embargo, tenemos que ser más cuidadosos fuera del contexto de la teoría de circuitos.
En física, la relación fundamental
$$ Q = CV $$
requiere claramente la existencia de carga eléctrica y un potencial escalar eléctrico debido a un campo eléctrico conservador. Esta ecuación relaciona la carga eléctrica y el potencial escalar eléctrico.
Lo más cerca que podemos llegar a un doble de esto es
$$ \ Phi = LI $$
que relaciona el flujo magnético y la corriente eléctrica. Pero el flujo magnético no es el doble de la carga eléctrica .
El ingrediente faltante aquí es la hipotética carga magnética (monopolo magnético) que es el dual de la carga eléctrica. * Si existiera carga magnética \ $ Q_m \ $ (medida en webers), ser una fuente o sumidero de un campo magnético conservativo (medido en amperios por metro) y habría un potencial magnético escalar asociado (medido en amperios).
Por lo tanto, podríamos relacionar la carga magnética y el potencial escalar magnético con una "capacitancia" magnética medida en henrys.
Además, podríamos relacionar el flujo eléctrico con la corriente magnética (medida en voltios) con una "inductancia" eléctrica medida en faradios.
Para resumir, mientras que el flujo eléctrico y el flujo magnético son duales, y el cambio del flujo magnético es fundamental para la física de un inductor, el cambio del flujo eléctrico no es fundamental para la física de un condensador. De hecho, es el campo eléctrico en sí mismo, no el flujo eléctrico, lo que es fundamental.
* Suponiendo que existe una carga magnética, las ecuaciones de Maxwell se vuelven
$$ \ nabla \ cdot \ vec D = \ rho_e $$
$$ \ nabla \ cdot \ vec B = \ rho_m $$
$$ \ nabla \ times \ vec E = - (\ vec J_m + \ frac {\ partial \ vec B} {\ partial t}) $$
$$ \ nabla \ times \ vec H = \ vec J_e + \ frac {\ partial \ vec D} {\ partial t} $$