El ángulo de carga
Su BLDC se comporta como una máquina síncrona, la única diferencia es que le asigna tensiones de bloque en lugar de tensiones sinusoidales como entrada. Eso significa que los principios de la máquina síncrona se pueden utilizar en su máquina.
El ángulo de carga es una medida (como lo dice el nombre) de la carga de la máquina. Como puede ver en la siguiente figura, es el desplazamiento relativo del rotor con respecto al eje del campo.
Lasegundafiguralemuestracómoelpar(olapotencia)delamáquinadependedelángulodecarga.Puedeverquehayunmáximoen\$90^\circ\$.Despuésdeesto,laslíneasdeflujosedesgarranyelparsereduce.Esosignificaquesipasaestepunto,sumotorperderáparydisminuirálavelocidad.
La ecuación simplificada que describe este comportamiento es:
$$
T = \ frac {3UE} {X_s \ omega} \ sin \ delta
$$
Para referencias y una breve explicación, vea este enlace .
EDITAR: En relación con el comentario
La sincronicidad es irrelevante, eso es cierto. Lo que vale la pena pensar es en la estabilidad. Hagamos un pequeño cálculo, la tensión inducida se divide entre la resistencia al cortocircuito y la reactancia de la máquina (descuidaremos \ $ R_ {SC} \ $ según sea necesario):
\ begin {equation}
\ underline {E} = {{jX_s} \ underline {I} + R_ {SC} \ underline {I}} \ nonumber \\
E \ angle \ delta = {{jX_s} I \ angle \ varphi + R_ {SC} I \ angle \ varphi} \\
I \ angle \ varphi = \ frac {E \ angle \ delta} {{jX_s} + R_ {SC}}; R_ {SC} < < X_s \\
I \ angle \ varphi = \ frac {E \ angle (\ delta-90 ^ \ circ)} {{X_s}} \\
I \ angle- \ varphi = \ frac {E \ angle (\ delta-90 ^ \ circ-2 \ varphi)} {{X_s}}
\ end {ecuación}
Vamos a multiplicar por la corriente para obtener las pérdidas (multiplique por \ $ \ subrayado {I} ^ * \ $):
$$
IE \ angle (\ delta- \ varphi) = {{jX_s} I ^ 2 + R_ {SC} I ^ 2}
$$
Las pérdidas son el último término \ $ P_ {pérdida} = R_ {SC} I ^ 2 \ $, podemos igualarlas con la parte real del resto de la ecuación:
$$
P_ {pérdida} = \ mathfrak {R} \ {IE \ angle (\ delta- \ varphi) - {jX_s} I ^ 2 \} \\
P_ {pérdida} = \ mathfrak {R} \ {\ frac {E \ angle (\ delta) E \ angle (\ delta-90 ^ \ circ-2 \ varphi)} {{X_s}} \} \\
P_ {pérdida} = \ frac {E ^ 2 \ cos (2 \ delta-2 \ phi-90)} {{X_s}}
$$
Estas son las pérdidas, no realmente comparables a la ecuación de torque anterior. Veamos qué sucede con el ángulo de carga mientras tanto:
$$
1 \ angle \ delta = \ frac {{jX_s} I \ angle \ varphi + R_ {SC} I \ angle \ varphi} {E}; R_ {SC} < < X_s \\
1 \ angle \ delta = \ frac {{X_s} I \ angle (\ varphi + 90)} {E} \\
\ delta = \ varphi + 90
$$
Para un corto ideal, será inestable como se puede ver en la última ecuación. Poner algunas resistencias en lugar de un corto, debería funcionar mejor. Los condensadores también ayudarían, simplemente calcúlelo primero con las ecuaciones dadas. ¡Cuidado con las tres fases, este es el cálculo de una fase!