Sí, tienes razón, la resistencia dinámica de \ $ V_ {be} \ $ se descuida porque generalmente es muy pequeña en comparación con el resto de las resistencias en el circuito. Si escribe la ecuación exacta (descuidando la resistencia de salida de BJT), obtendrá:
$$ V_ {in} - \ frac {I} {\ beta} r_ {fuente} - \ frac {\ beta + 1} {\ beta} I (\ frac {\ alpha} {g_m}) = V_ {out} $$
donde \ $ \ frac {\ alpha} {g_m} \ $ es la resistencia dinámica de \ $ V_ {be} \ $
Así,
$$ V_ {out} - V_ {in} = - \ frac {I (\ beta + 1)} {\ beta} (\ frac {r_ {source}} {\ beta + 1} + \ frac {\ alpha} {g_m}) $$
Ya que, \ $ Z_ {out} = (V_ {out} - V_ {in}) / (\ frac {-I (\ beta + 1)} {\ beta}) \ $. Por último,
$$ Z_ {out} = \ frac {r_ {source}} {\ beta + 1} + \ frac {\ alpha} {g_m} $$
Para obtener el sentido de los números, normalmente \ $ \ beta \ $ ~ 100, entonces, \ $ \ alpha = \ frac {\ beta} {\ beta + 1} \ approx 1 \ $.
\ $ \ frac {1} {g_m} = \ frac {V_T} {I_c} \ $, a temperatura ambiente \ $ V_T \ approx 25mV \ $ y asumiendo \ $ I_c \ $ ~ \ $ 1mA \ $, \ $ \ frac {1} {g_m} \ $ ~ \ $ 25 \ Omega \ $.
Por lo tanto, el último término en la expresión para la impedancia de salida es del orden de unos pocos ohmios.
La resistencia de la fuente, por otro lado, proviene de la impedancia de salida de una etapa del amplificador anterior y generalmente es alta ~ \ $ 10 ^ 5 \ Omega -10 ^ 6 \ Omega \ $. Por eso suele dominar el primer término. Entonces podemos aproximar la impedancia de salida como:
\ $ Z_ {out} \ approx \ frac {r_ {source}} {\ beta + 1} \ approx \ frac {r_ {source}} {\ beta} \ $.