El potencial magnético vectorial se define como análogo al potencial escalar eléctrico para una carga puntual a la distancia R que se escribe,
\ begin {equation}
V = \ frac {1} {4 \ pi \ epsilon} \ frac {Q} {R}
\ end {ecuación}
Esto simplifica muchos problemas que de otro modo requerirían el uso del campo eléctrico que es un vector. Del mismo modo, se define el potencial magnético vectorial
\ begin {equation}
\ mathbf {A} = \ frac {\ mu} {4 \ pi} \ frac {Q \ mathbf {v}} {R}
\ end {ecuación}
Este tiene que ser un vector, ya que los campos magnéticos se producen al mover la carga, pero esto es aún más simple que tratar el campo magnético, ya que implica tomar el producto cruzado del vector de velocidad con un vector de posición.
Una vez que se han encontrado estos potenciales para una situación dada, los campos eléctrico y magnético pueden ser encontrados por un operador diferencial, curvado en el caso del campo magnético. Esto termina siendo mucho más fácil que la resolución directa de los campos.