Para obtener una respuesta cuantitativa que complemente la respuesta de The Photon, considere la ecuación de diodo:
\ $ i_D = I_Se ^ {v_D / nV_T} \ $
\ $ i_D = I_D + i_d, v_D = V_D + v_d \ $
Taylor expande sobre el punto de operación \ $ V_D, I_D \ $
\ $ I_D + i_d = I_Se ^ {V_D / nV_T} \ cdot [1 + \ frac {v_d} {nV_T} + \ frac {1} {2} (\ frac {v_d} {nV_t}) ^ 2 + ...] \ $
Para \ $ v_d \ $ suficientemente pequeño, podemos ignorar los términos cuadrados y de orden superior. ¿Qué tan pequeño es lo suficientemente pequeño? Eso depende de cuántas cifras significativas estés trabajando.
Supongamos que queremos que el término al cuadrado sea al menos 100 veces más pequeño que el término lineal:
\ $ \ frac {1} {2} (\ frac {v_d} {nV_t}) ^ 2 < \ frac {1} {100} \ frac {v_d} {nV_T} \ $
Esto es cierto siempre y cuando:
\ $ v_d < \ frac {nV_T} {50} \ $
Usando \ $ n = 1, V_T = 26mV \ $, tenemos:
\ $ v_d < 520 \ mu V \ $
Por lo tanto, para amplitudes de señal inferiores a \ $ 520 \ mu V \ $, los términos no lineales son al menos 100 veces más pequeños que el término lineal.
Para el BJT, el resultado es casi idéntico. Para el JFET, un dispositivo de ley cuadrada, los detalles son diferentes pero usted procede de la misma manera.