Estoy tratando de entender la transferencia de potencia en las líneas de transmisión.
Considere una fuente de voltaje con voltaje complejo \ $ V_t \ $ y una impedancia interna \ $ Z_t \ $. Supongamos que lo conectamos a una línea de transmisión con impedancia compleja \ $ Z_0 = \ sqrt {\ frac {R + j \ omega L} {G + j \ omega C}} \ $, donde \ $ R \ $ y \ $ L \ $ son la resistencia en serie y la inductancia por unidad de longitud y \ $ G \ $ y \ $ C \ $ son la condutancia de derivación y la capacitancia por unidad de longitud, respectivamente. Tenga en cuenta que no asumimos que \ $ Z_0 \ $ es puramente real, ya que incluimos posibles pérdidas en la línea. En el otro extremo, a la distancia \ $ d \ $, conectamos una carga con impedancia \ $ Z_L \ $. Nuestro objetivo es maximizar la potencia activa generada en la carga.
1) Por un lado, sé que tomar \ $ Z_L = Z_0 \ $ hace que el coeficiente de reflexión \ $ \ rho = \ frac {Z_L-Z_0} {Z_L + Z_0} \ $ sea igual a cero y la transmisión coeficiente \ $ \ tau = \ frac {2Z_L} {Z_L + Z_0} \ $ maximal, \ $ \ tau = 2 \ $.
2) Por otra parte, por transformación de impedancia, la impedancia vista por la fuente de voltaje en los terminales de la transmisión viene dada por \ $ Z_ {en} = Z_0 \ frac {Z_L + Z_0 \ tanh (\ gamma d)} {Z_0 + Z_L \ tanh (\ gamma d)} \ $. Aquí \ $ \ gamma = \ sqrt {(R + j \ omega L) (G + j \ omega C)} \ $. Uno podría entonces pensar que deberíamos tomar \ $ Z_ {in} = Z_t ^ * \ $ (conjugado), como lo hacemos normalmente para la máxima transferencia de potencia.
¿Cuál de estos es correcto? En un conjunto de notas de clase que estoy usando, aparecen para reclamar ambos (?). Por un lado, afirman en el texto que 1) es correcto, ya que minimiza los reflejos. Por otro lado, en un ejercicio, afirman que 2) es correcto.
Por cierto, ¿hay alguna forma de componer fórmulas matemáticas aquí?
EDIT Respecto al comentario de Janka:
El voltaje es \ $ V (d) = A_0 ^ + e ^ {- \ gamma d} + A_0 ^ -e ^ {\ gamma d} \ $.
La corriente es \ $ I (d) = \ frac {1} {Z_0} (A_0 ^ + e ^ {- \ gamma d} -A_0 ^ -e ^ {\ gamma d}) \ $
Aquí \ $ A_0 ^ + \ $ y \ $ A_0 ^ - \ $ denotan la amplitud de la onda hacia adelante y hacia atrás, respectivamente.
Debemos tener \ $ Z_L = V (d) / I (d) \ $. Luego encontramos \ $ A_0 ^ - = \ frac {Z_L-Z_0} {Z_L + Z_0} A_0 ^ + e ^ {- 2 \ gamma d} \ $. Si \ $ Z_L = Z_0 \ $, obtenemos \ $ A_0 ^ - = 0 \ $.