En el siguiente gráfico, para un determinado Ib fijo (corriente de base), un
Se da una gráfica particular. La gráfica muestra cómo cambia Ic como Vce.
variada causada por la variacion de Vcc.
Estás leyendo mal la gráfica. Mire una vez más la trama de \ $ I_B = 40 \ mu \ textrm {A} \ $ . Como puede ver si \ $ V_ {CE} \ $ es más grande que \ $ 1V \ $ el la corriente del colector también será fija e igual \ $ I_C = 4 \ textrm {mA} \ $ a pesar del hecho de que \ $ V_ {CE} \ $ está cambiando de \ $ 1V \ $ a \ $ 14V \ $ la corriente del colector permanece fija (si ignoramos el efecto inicial).
Y el transistor está trabajando en la región activa.
Por lo tanto, para variar la corriente del colector necesitas variar la corriente base.
Y la situación se verá así:
Porqueloquetenemosaquíessoloun"amplificador de corriente". La corriente del colector es \ $ \ beta \ $ veces más grande que la corriente base (pequeña). Como puedes ver, nada "interesante" está sucediendo aquí. Tenemos una "ganancia de corriente" pero no la ganancia de voltaje.
Pero no se confunda con estos ejemplos y suponga que la corriente de base se magnifica mágicamente de alguna manera para formar la corriente de colector. Este no es el caso (no es cierto). Lo que está sucediendo es que la corriente base está controlando la cantidad de corriente que el colector-emisor extrae de una fuente de suministro.
Entonces, por naturaleza, el voltaje de la batería (voltaje de suministro) es fijo, ¿cómo podemos tener una ganancia de voltaje?
Podemos usar la ley de Ohms y convertir esta corriente de colector (que podemos variar) en un voltaje con la ayuda de una resistencia \ $ R_C \ $ .
Le estamos dando a la resistencia \ $ R_C \ $ una tarea muy importante. Su trabajo será convertir la corriente del colector en voltaje.
El \ $ R_C \ $ actuará como un convertidor de corriente a voltaje gracias a la ley de Ohm \ $ V_ {RC} = I_C⋅R_C \ $ .
Comopuedeverenesteejemplo,agregandounresistor \ $ R_C \ $ hemos creado el amplificador de voltaje.
Cualquier cambio en la corriente base corresponde a un cambio mucho mayor en la corriente del colector. Y este cambio en la corriente del colector se convierte en cambio de voltaje con la ayuda de una resistencia de colector.
Y el voltaje en el colector del transistor es igual a:
\ $ V_ {CE} = V_ {CC} −I_C⋅R_C \ $
También, observe que para \ $ R_C = 1 \ textrm {k} \ Omega \ $ necesitamos un cambio en la corriente del colector igual a \ $ I_C ≈ 10mA \ $ (0.1mA cambio en \ $ I_B \ $ actual) para cambiar \ $ V_ {CE} \ $ voltaje desde \ $ 10V \ $ a \ $ 0 V \ $ . Pero ahora, si aumentamos la resistencia de \ $ R_C \ $ a \ $ 2KΩ \ $ ahora necesitamos un cambio más pequeño en la corriente del colector ( \ $ ΔIc = 5mA \ $ ) para obtener el mismo cambio en \ $ V_ {CE} \ $ voltaje (de 10V a 0V) que antes.
Todo esto significa que nuestro amplificador tiene una ganancia de voltaje mayor para un mayor valor de resistencia \ $ R_C \ $ .
Espero que entiendas esto. Si no intentas analizarlo muy cuidadosamente una vez más.
En cuanto a la resistencia del emisor. Es otra larga historia. En resumen, agregamos esta resistencia al emisor para reducir el mal comportamiento del transistor. Resulta que los parámetros de los transistores reales varían mucho de un transistor a otro incluso del mismo lote.
Por ejemplo, el transistor beta depende de muchas variables y varía según las condiciones reales, como la corriente de colector Vce y la temperatura.
Más aquí:
Resistencia del emisor en el amplificador BJT
Resistencia del emisor en sesgo de transistor
