Hay dos estados posibles. En ambos casos, \ $ V_2 \ $ es irrelevante ya que es finito.
- Si \ $ V_O = + \ infty \ $ entonces \ $ V_2 \ $, siendo finito, se puede ignorar. \ $ V _ + = \ frac {+ \ infty} {2} \ $ y \ $ V _- = \ frac {+ \ infty} {3} \ $. Desde \ $ V _ + \ gt V _- \ $, el opamp mantiene \ $ V_O = + \ infty \ $.
- Si \ $ V_O = - \ infty \ $ entonces \ $ V_2 \ $, siendo finito, se puede ignorar. \ $ V _ + = \ frac {- \ infty} {2} \ $ y \ $ V _- = \ frac {- \ infty} {3} \ $. Desde \ $ V _ + \ lt V _- \ $, el opamp contiene \ $ V_O = - \ infty \ $.
Lo anterior se debe a que:
$$ \ begin {align *}
V _ + & = \ frac {V_O} {2} + V_2 \\\\
V _- & = \ frac {V_O} {3}
\ end {align *} $$
Es un estado binario que depende de la condición inicial de la salida.
Si limita la salida a un par de carriles de voltaje que proporciona, \ $ V_ \ text {CC} \ $ y \ $ V_ \ text {EE} \ $, entonces la situación es diferente. Tienes un rango de histéresis. Comenzando \ $ V_2 \ $ desde muy por debajo de \ $ \ frac {-V_ \ text {CC}} {6} \ $, y al subirlo, la salida pasará de \ $ V_ \ text {EE} \ $ a \ $ V_ \ text {CC} \ $ at \ $ V_2 = \ frac {-V_ \ text {EE}} {6} \ $. Iniciando \ $ V_2 \ $ desde muy por encima de \ $ \ frac {-V_ \ text {EE}} {6} \ $, y bajándolo hacia abajo, la salida pasará de \ $ V_ \ text {CC} \ $ a \ $ V_ \ text {EE} \ $ at \ $ V_2 = \ frac {-V_ \ text {CC}} {6} \ $.
En el caso un tanto más realista donde también la ganancia de bucle abierto es grande, pero finita, entonces habrá una pendiente de transición lineal muy pequeña cerca de los puntos de transición mencionados anteriormente. (Y suponiendo un opamp aún más realista con entradas BJT, habrá una carga de entrada sustancial para los nodos de entrada cuando los voltajes en los nodos estén separados entre sí por varias decenas de milivoltios, ya que las entradas del amplificador diferencial solo presentan una pequeña carga en el caso de que las entradas estén muy cerca entre sí en voltaje.)
