Aplicación de KVL en el desvío de voltaje PNP BJT

El término, \ $ V_ \ text {BE} \ $, significa \ $ V_ \ text {B} -V_ \ text {E} \ $. Y el signo siempre está relacionado con las direcciones de corriente de la convención y las polaridades de voltaje. Entonces, en el caso de la NPN, donde la base es "más positiva" que la del emisor cuando está sesgada hacia adelante, la NPN \ $ V_ \ text {BE} \ $ es positiva. El caso del PNP tiene \ $ V_ \ text {BE} \ $ como un valor negativo. Cuando está activo o saturado, siempre.

El KVL para el PNP es entonces:

$$ V_ \ text {TH} + I_ \ text {B} \ cdot R_ \ text {TH} -V_ \ text {BE} + I_ \ text {E} \ cdot R_ \ text {E} = 0 \: \ text {V} $$

\ $ V_ \ text {TH} \ $ comienza como se supone que es, con signo negativo. Pero esto significa que el extremo más negativo de la resistencia de Thevenin que sigue es el lado más cercano \ $ V_ \ text {TH} \ $. Así que el lado positivo está lejos de ello. Por lo tanto, agrega la corriente de base por la resistencia de Thevenin, no la resta. Sin embargo, en el caso de \ $ V_ \ text {BE} \ $ esto ya se ha tenido en cuenta \ $ V_ \ text {B} -V_ \ text {E} \ $, así que solo restas eso, sea lo que sea. Entonces, nuevamente, el extremo más negativo de \ $ R_ \ text {E} \ $ es el más cercano al emisor. Por lo tanto, se agrega el tiempo actual del emisor \ $ R_ \ text {E} \ $. Esto debería resultar en un voltaje de tierra de cero.

\ $ V_ \ text {TH} \ $ tendrá un valor negativo con un PNP y el \ $ V_ \ text {BE} \ $ también tendrá un valor negativo.

Puedes obtener la base actual como:

$$ I_ \ text {B} = - \ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text {BE}} {R_ \ text {TH} - \ left (\ beta + 1 \ right) R_ \ texto {E}} $$

O el emisor actual como,

$$ I_ \ text {E} = - \ frac {V_ \ text {TH} -V_ \ text {BE}} {\ frac {R_ \ text {TH}} {\ beta + 1} -R_ \ texto {E}} $$

Lo que funciona, independientemente. La única diferencia será que el signo, no la magnitud, será diferente si está tratando con un PNP en lugar de un NPN.