La función de transferencia del opamp es
\ $ \ mathrm {V_ {OUT} = G \ times (V_ + - V_-)} \ $
En nuestro circuito con la retroalimentación positiva que se convierte
\ $ \ mathrm {V_ {OUT} = G \ times (V_ {OUT} - V_ {IN})} \ $
\ $ \ mathrm {(- G + 1) \ times V_ {OUT} = -G \ times V_ {IN}} \ $
\ $ \ mathrm {V_ {OUT} = \ dfrac {G} {G - 1} \ times V_ {IN}} \ $
Para un opamp ideal \ $ \ mathrm {G} \ $ es infinito, entonces
\ $ \ mathrm {V_ {OUT} = \ dfrac {\ infty} {\ infty - 1} \ times V_ {IN} = V_ {IN}} \ $
Y como el opamp ideal es infinitamente rápido, puede seguir perfectamente el voltaje de entrada. Esa es la razón por la que funciona en tu simulador.
¿Cómo son diferentes los opamps reales? Bueno, primero no tienen ganancia infinita, y segundo, no son infinitamente rápidos. Las operaciones reales tienen una ganancia del orden de 100 000. Pero la velocidad matará a nuestro seguidor de voltaje. Los opamps tienden a oscilar, y los primeros opamps tuvieron que ser compensados en el circuito del diseñador, que era un PITA. Los opamps actuales tienen una compensación interna que los hace mucho más fáciles de usar. La compensación limita el ancho de banda e introduce un retardo de propagación desde la entrada hasta la salida.
Comencemos con ambas entradas a 0 V. Si \ $ \ mathrm {V _-} \ $ aumenta 1 \ $ \ mu \ $ V la salida (y, por lo tanto, la entrada no inversora) no seguirá de inmediato. Obtenemos una pequeña diferencia de voltaje negativo que se amplifica en 100 000 para convertirse en -100 mV en la salida. Eso da como resultado una nueva diferencia de entrada de -100.001 mV (tuvimos +1 \ $ \ mu \ $ V en la entrada inversora :-)), que nuevamente se amplifica en 100 000, y la salida va al riel negativo.
Este circuito tiene dos estados estables: la salida al riel de suministro positivo y al riel de suministro negativo.