Oh, la fórmula es fácil: es
$$ C = Q / V $$
y encuentras V resolviendo para el campo E con un cargo de prueba + Q en uno
placa, -Q en el otro,
e integradora (línea integral)
$$ V = \ int \ overline E \ cdot d \ overline L $$
de cualquier punto conveniente en un electrodo, al otro.
La carga no se distribuye por igual en el área de las placas,
su ubicación está en la superficie exterior, con E dentro de la superficie exterior
puesto a cero.
Se complica más debido al dieléctrico y / o al metal cercano.
estructuras, y la geometría no es auto-blindaje, por lo que técnicamente
necesitas conocer todo el entorno hasta el infinito para completar el
Cálculo de campo electrónico.
Las formas de los electrodos son límites, con condiciones de contorno que
cantidad a la componente de campo E paralela a la superficie que desaparece en
Distancia cero de la superficie. Como los límites van, estos no son
formas simples La solución de campo, por lo tanto, no va a ser
simple.
Si el problema puede ser bidimensional (es decir, un dispositivo muy largo,
con sección transversal constante), existen soluciones de mapeo conformes
eso puede crear simetría y hacer que el problema en el papel sea manejable.
De lo contrario, el uso de modelos de elementos finitos daría buenos resultados,
Pero no es una fórmula general. Los condensadores prácticos tienen campo uniforme.
en el campo dieléctrico e insignificante fuera del dieléctrico, por lo que
Las soluciones aproximadas son muy simples. Esto, sin embargo, no es un
Condensador práctico en ese sentido.