La ecuación J = nqv donde n es una concentración de electrones o huecos, v es la velocidad de deriva.también, v = uE donde u-movilidad, E es un campo eléctrico.A medida que la tensión de polarización aumenta, a su vez, aumenta la El campo eléctrico y luego produce un aumento en la densidad de corriente. Por lo tanto, es posible que la corriente de deriva sea independiente de la tensión de polarización.
La corriente de deriva depende esencialmente solo de la tasa de generación de los portadores minoritarios. Es porque los portadores minoritarios se generan mucho más lentamente de lo que son barridos debido al campo. Si la tasa de generación hubiera sido mayor que la velocidad a la que se barrieron debido al campo, la intensidad del campo eléctrico habría afectado la magnitud de la corriente de deriva. Conclusión: la corriente de deriva es independiente del sesgo, a diferencia de la corriente de difusión
La ecuación de la densidad de corriente de deriva J = nqv en realidad muestra implícitamente que la densidad de corriente de deriva depende del voltaje !!
v, que es la velocidad de deriva, depende del campo eléctrico
v = u * E donde u es la movilidad del electrón (o agujero).
Dado que el campo eléctrico E = V / d. Depende del voltaje, luego la densidad de corriente de deriva depende del voltaje a través de la dependencia del campo eléctrico.
La velocidad de deriva ( \ $ v_d \ $ ) es una función del campo eléctrico ( \ $ E \ $ ). Sin embargo, la ecuación que proporcionas,
$$ v_d = \ mu E $$
es una simplificación que solo es válida para campos eléctricos bajos. En campos eléctricos altos, las interacciones con los fonones ópticos hacen que la velocidad de deriva se aproxime a la "velocidad de saturación" \ $ v_s \ $
$$ v_s = \ sqrt {\ frac {8E_p} {3 \ pi m_0}} \ approx 10 ^ 7 \ text {cm / s (Si y Ge)} $$
Donde \ $ E_p \ $ es la energía del fonón óptico para el material y \ $ m_0 \ $ es la masa de un electrón.
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