Para la resistencia ideal , la tensión a través es proporcional a la corriente y, por lo tanto, su relación es la constante \ $ R \ $:
$$ \ frac {v_R} {i_R} = R $$
Para el diodo ideal (semiconductor), tenemos
$$ i_D = I_S (e ^ {\ frac {v_D} {nV_T}} - 1) $$
Invertir rendimientos
$$ v_D = nV_T \ ln (1 + \ frac {i_D} {I_S}) $$
por lo tanto, la tensión del diodo es no proporcional a la corriente del diodo, es decir, la relación de la tensión y la corriente no es una constante .
$$ \ frac {v_D} {i_D} = \ frac {nV_T} {i_D} \ ln (1 + \ frac {i_D} {I_S}) \ ne R $$
Ahora, la resistencia de señal pequeña o dinámica es simplemente
$$ \ frac {dv_D} {di_D} = \ frac {nV_T} {I_S + i_D} \ approx \ frac {nV_T} {i_D} $$
en qué se diferencia de la resistencia normal
Como se muestra arriba, el diodo resistencia estática (relación entre el voltaje y la corriente del diodo) difiere y, de hecho, es más grande que el diodo dinámico resistencia por el factor de \ $ \ ln (1 + \ frac {i_D} {I_S}) \ $
$$ \ frac {v_D} {i_D} = \ frac {dv_D} {di_D} \ ln (1 + \ frac {i_D} {I_S}) $$
es decir, en los rangos de funcionamiento típicos, la resistencia dinámica del diodo es mucho más pequeña que la resistencia estática del diodo.
La relación de disipación de potencia, \ $ P = I ^ 2r \ $ se mantiene en caso de dinámica
resistencias?
La potencia instantánea asociada con el diodo es
$$ p_D = v_D i_D = nV_Ti_D \ ln (1 + \ frac {i_D} {I_S}) \ ne i_D ^ 2 \ frac {nV_T} {i_D} = nV_Ti_D $$
Dado que la potencia asociada con un elemento del circuito es siempre el producto de la tensión a través y de la corriente, uno no usaría la resistencia dinámica sino la resistencia estática.