Comenzamos con la definición de densidad de potencia radiada:
$$
P_ {dens} \ [W / m ^ 2] = \ frac {EIRP} {4 \ pi d ^ 2}
$$
Que también se puede expresar en términos del campo eléctrico irradiado y la impedancia del espacio libre, \ $ Z_ {0, FS} \ approx 120 \ pi \ \ Omega \ $:
$$
P_ {dens} \ [W / m ^ 2] = \ frac {E ^ 2} {Z_ {0, FS}}
$$
Así:
$$
\ frac {E ^ 2} {Z_ {0, FS}} = \ frac {EIRP} {4 \ pi d ^ 2}
$$
Aislamos E y tomamos logaritmos:
$$
\ begin {align}
20 \ log (E \ [V / m]) & = 10 \ log (EIRP \ [W]) - 20 \ log (d \ [m]) + 10 \ log \ left (\ frac {Z_ {0, FS}} {4 \ pi} \ right) \\
E \ [dBV / m] & = EIRP \ [dBW] - 20 \ log (d \ [m]) + 14.8
\ end {align}
$$
Ahora podemos convertir las unidades de E y EIRP a lo que necesitemos. Para adaptarse a su expresión:
$$
\ begin {align}
dBV / m & = dB \ mu V / m - 120 \\
dBW & = dBm - 30
\ end {align}
$$
Así:
$$
\ begin {align}
E \ [dB \ mu V / m] & = EIRP \ [dBm] - 20 \ log (d \ [m]) + 14.8 + 120 - 30 = \\
& = EIRP \ [dBm] - 20 \ log (d \ [m]) + 104.8
\ end {align}
$$
De ahí es de donde viene el 104.8.
Puede parecer que esta ecuación no depende de la frecuencia, pero eso sería una afirmación falsa. ¿Por qué? Porque EIRP es el producto de la potencia transmitida y la ganancia de la antena de transmisión. En cualquier transmisor práctico, AMBAS magnitudes dependerán de la frecuencia.
Sin embargo, el transmisor (amplificador de potencia y antena) puede estar diseñado para ser lo suficientemente ancho como para ignorar la dependencia de la frecuencia en todo su ancho de banda operativo .