Para dar una definición matemática, si tuviéramos que excitar la entrada de un puerto de dos puertos con una fuente de corriente sinusoidal
$$ i_ {in} (t) = I_0 + I \ sin (\ omega t) $$
con \ $ I \ $ lo suficientemente pequeño como para no causar ningún comportamiento no lineal, encontraríamos
$$ v_ {in} (t) = V_0 + V_i \ sin (\ omega t) + V_q \ cos (\ omega t) $$
Entonces podríamos definir
$$ R_ {in} = \ frac {V_i} {I} $$
y
$$ X_ {in} = \ frac {V_q} {I}. $$
Entonces, la impedancia de entrada sería \ $ Z_ {in} \ $ si lo definiéramos
$$ Z_ {in} = R_ {in} + j X_ {in}. $$
En palabras, esto significa que la parte real de \ $ Z_ {in} \ $ nos dice cómo el componente en fase de la tensión de entrada depende de la corriente de entrada. Y la parte imaginaria de \ $ Z_ {in} \ $ nos dice cómo la cuadratura (fase de 90 grados desplazada) de la tensión de entrada depende de la corriente de entrada.
También encontraríamos que
$$ R_ {in} = \ frac {{\ rm {d}} V_0} {{\ rm {d}} I_0}. $$
La impedancia de salida se define de la misma manera, pero como una relación entre la corriente de salida y el voltaje de salida.
Todas las demás cosas que sabemos sobre la impedancia de entrada y salida y cómo se relacionan con el comportamiento del circuito se pueden volver a conectar a estas definiciones.
"La transferencia de potencia máxima se produce cuando la impedancia de carga es igual a la impedancia de la fuente".
Esto no es del todo correcto.
Primero, cuando se habla de posibles impedancias de valores complejos, la transferencia de potencia máxima se produce cuando la impedancia de la fuente es el complejo conjugado de la impedancia de carga.
Segundo, esta condición de transferencia de potencia máxima es para elegir la impedancia de carga cuando la impedancia de la fuente es fija. Si se puede controlar la impedancia de la fuente, se debe elegir una impedancia muy alta (con una fuente de corriente fija) o una impedancia muy baja (para una fuente de voltaje fijo) para entregar la potencia máxima a una carga de impedancia fija.