Cuando uno aprende sobre los circuitos, se encuentra con dos versiones de la ley de Ohm. El primero es \ $ V = IR \ $, que solo se aplica a resistencias consideradas aisladamente. Si utiliza técnicas básicas de análisis de circuitos en un circuito puramente resistivo, la ecuación que obtenga será básicamente de form \ $ \ mathcal {E} - IR = 0 \ $. Sin embargo, cuando introduce condensadores, inductores y fuentes de voltaje de CA, el análisis del circuito comienza a darle las ecuaciones diferenciales . Estas ecuaciones se pueden expresar como EDO no homogéneas de segundo orden para las actuales, en la forma general
$$ L \ frac {\ mathrm {d} ^ 2 I} {\ mathrm {d} t ^ 2} + R \ frac {\ mathrm {d} I} {\ mathrm {d} t} + \ frac {I} {C} = \ mathcal {E} \ cos (\ omega t) \ tag {1} $$
En esta ecuación, todas las cantidades son reales. Pero una técnica común utilizada para resolver estas ecuaciones diferenciales es considerar una ecuación relacionada con variables complejas,
$$ L \ frac {\ mathrm {d} ^ 2 \ tilde I} {\ mathrm {d} t ^ 2} + R \ frac {\ mathrm {d} \ tilde I} {\ mathrm {d} t} + \ frac {\ tilde I} {C} = \ mathcal {E} e ^ {i \ omega t} \ tag {2} $$
Si define \ $ \ tilde I (t) \ $ tal que \ $ I (t) = \ operatorname {Re} \ tilde {I} (t) \ $, entonces notará esa ecuación (1 ) es solo la parte real de la ecuación (2). Pero la ecuación (2) es más fácil de resolver, porque las funciones exponenciales son más fáciles de trabajar que los senos y los cosenos. Entonces resolvemos la ecuación (1) resolviendo la ecuación (2) y luego tomando la parte real.
De todos modos, puede resolver la ecuación (2) para \ $ \ tilde {I} (t) \ $, y puede enchufarla
$$ \ begin {align}
\ tilde {V} _C & = \ frac {1} {C} \ int \ tilde {I} \, \ mathrm {d} t &
\ tilde {V} _R & = \ tilde {I} R &
\ tilde {V} _L & = L \ frac {\ mathrm {d} \ tilde {I}} {\ mathrm {d} t}
\ tag {3}
\ end {align} $$
para calcular las cantidades \ $ \ tilde {V} _ {C, R, L} \ $ para cualquier capacitor, resistencia o inductor en el circuito. Tenga en cuenta que las partes reales de las ecuaciones (3) son las leyes de voltaje habituales para los elementos del circuito, por lo que puede justificar que las \ $ \ tilde {V} \ $ 's sean "voltajes complejos". Nuevamente, obtienes la solución real al resolver las ecuaciones complejas y luego tomar la parte real al final.
Ahora, algo interesante acerca de las funciones exponenciales es que
$$ \ begin {align}
\ int e ^ {i \ omega t} \, \ mathrm {d} t & = \ frac {1} {i \ omega} e ^ {i \ omega t} &
\ frac {\ mathrm {d}} {\ mathrm {d} t} e ^ {i \ omega t} & = i \ omega e ^ {i \ omega t}
\ end {align} $$
entonces, suponiendo \ $ \ tilde {I} \ $ es un exponencial de esta forma, puede expresar las ecuaciones (3) como
$$ \ begin {align}
\ tilde {V} _C & = \ underbrace {\ frac {1} {i \ omega C}} _ {Z_C} \ tilde {I} &
\ tilde {V} _R & = \ underbrace {R} _ {Z_R} \ tilde {I} &
\ tilde {V} _L & = \ underbrace {i \ omega L} _ {Z_L} \ tilde {I}
\ end {align} $$
Este es el origen de la impedancia compleja: asumiendo que \ $ \ tilde {I} \ $ es un exponencial complejo cuya parte real representa la corriente real, entonces \ $ \ tilde {V} \ $ es un exponencial complejo cuyo real parte representa el voltaje real, y puede calcularlo como \ $ \ tilde {V} = Z \ tilde {I} \ $, donde \ $ Z \ $ es una cantidad compleja que depende del elemento del circuito en cuestión. Esto es útil porque, no solo es más fácil resolver las ecuaciones diferenciales relevantes mediante el uso de exponenciales complejos, sino que la exponencial también incorpora la dependencia del tiempo de una corriente o voltaje sinusoidal.