Siguiendo leyendo "The Art of Electronics", todavía estoy atascado en otro cálculo de impedancia de entrada para un amplificador de transistor. Esto es realmente algo que debería superar, tal vez sus explicaciones me hagan entender en base al siguiente ejemplo:
Elautorescribe"La señal de entrada ve la resistencia de R1 reducida efectivamente por la ganancia de voltaje de la etapa [300 Ohm al suelo en este caso]". ¿Por qué? ¿Cómo obtenemos este resultado, analítica y / o visualmente?
La corriente a través de una resistencia es proporcional al voltaje que la atraviesa:
$$ I = \ frac {V} {R} $$
Esto también puede escribirse en términos del cambio de corriente y el cambio de voltaje:
$$ \ Delta I = \ frac {\ Delta V} {R} $$
Si el extremo del recolector de R1 se conectara directamente a una fuente de voltaje fijo V C , el voltaje a través de él sería V in ?? V C , y cualquier cambio en este voltaje se atribuiría solo a V en . Por lo tanto, los cambios actuales a través de él serían:
$$ \ Delta I = \ frac {\ Delta V_ {in} - \ Delta V_C} {R} = \ frac {\ Delta V_ {in}} {R} $$
ya que ΔV C es cero. Podríamos calcular la resistencia efectiva como:
$$ R_ {eff} = \ frac {\ Delta V_ {in}} {\ Delta I} = \ Delta V_ {in} \ cdot \ frac {R} {\ Delta V_ {in}} = {R } $$
Todo esto es bastante obvio, pero ¿qué pasa si V C varía, y lo hace en proporción a V en :
$$ V_C = A_V \ cdot V_ {in} $$
Ahora tenemos que escribir:
$$ \ Delta V = \ Delta V_ {in} - \ Delta V_C = \ Delta V_ {in} - A_V \ cdot \ Delta V_ {in} = \ Delta V_ {in} (1 - A_V) $$
Por lo tanto:
$$ \ Delta I = \ frac {\ Delta V_ {in} (1 - A_V)} {R} $$
y:
$$ R_ {eff} = \ frac {\ Delta V_ {in}} {\ Delta I} = \ Delta V_ {in} \ cdot \ frac {R} {\ Delta V_ {in} (1 - A_V )} = \ frac {R} {1 - A_V} $$
Teniendo en cuenta que A V es un número negativo (un amplificador de emisor común invierte la señal), esto nos dice que la resistencia efectiva es la resistencia real dividida por la ganancia del amplificador.
En otras palabras, si V in varía un poco, el extremo lejano de la resistencia oscila en la dirección opuesta en una cantidad mucho mayor, lo que hace que la corriente sea mucho más grande de lo que lo haría de lo contrario, lo que hace que la resistencia parezca mucho más pequeña de lo que realmente es.
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