Veamos qué intentamos implementar aquí:
- seguidor de CA (A = 1 para las frecuencias de interés)
- AC acoplado (A = 0 para DC)
- Alta impedancia de entrada
Obtenemos los resultados deseados por los siguientes medios:
- seguidor de CA: \ $ V_ {out} \ $ y \ $ V _- \ $ están en corto
- Acoplado de CA: un condensador en serie después de \ $ V_ {in} \ $
- Alto \ $ Z_ {in} \ $ - bootstrapping
A primera vista, parece que \ $ Z_ {in} = 2M \ $. Bueno, podrías lograr lo mismo sin arrancar, así que, ¿para qué molestarse? Resulta que la impedancia de entrada de este seguidor es superior a 2M. De hecho, la impedancia de entrada en esta configuración (generalmente) estará determinada por la impedancia de entrada del amplificador, y no por los valores de los resistores divisores de voltaje.
Veamos cómo funciona:
DC está bloqueado, por lo tanto, todas las señales en esta explicación son AC en las frecuencias de interés.
Propagación paso a paso de señales:
- \ $ v_ {in} \ $ changes - > \ $ v _ + \ $ cambios
- \ $ v _ + \ $ changes - > \ $ v_ {out} \ $ changes
- \ $ v_ {out} \ $ changes - > \ $ v _- \ $ cambios
- \ $ v _- \ $ changes - > \ $ v_ {out} \ $ changes - > volver al paso # 3 arriba
El único estado estable posible en esta condición es: \ $ v_ + = v_- = v_ {out} \ $.
Hasta ahora describí al seguidor básico. Sin embargo, en esta configuración hay una adición: \ $ v _- \ $ también se envía al segundo terminal de la resistencia superior (llamemos a esta resistencia \ $ R_1 \ $). Entonces, ¿cuál será el voltaje en la resistencia entonces? En términos de las entradas del amplificador será:
$$ v_ {R_1} = v_ + - v _- $$
De la discusión anterior puede pensar que este voltaje será cero, pero no olvidemos que la discusión anterior es el caso idealizado. De hecho, la ganancia del seguidor no será exactamente 1: será muy cercana a 1, pero no a 1. ¿Cuáles son las implicaciones de esto? Bueno, el voltaje en la resistencia será:
$$ V_ {R_1} = v_ + - v _- = v_ {in} -Av_ {in} = (1-A) v_ {in} $$
Como A está muy cerca de la unidad, la tensión en la resistencia será casi cero, pero no cero. Este voltaje dará lugar a corriente de magnitud:
$$ I_ {R_1} = \ frac {(1-A) v_ {en}} {R_1} $$
¿Qué es esta corriente? ¡Es una corriente extraída de la fuente por el divisor resistivo! Si intentamos expresar la "resistencia efectiva" del divisor comparando la ecuación anterior con la ley de Ohm, obtendremos:
$$ R_ {eff_ {divider}} = \ frac {R_1} {(1-A)} > > R_1 $$
Dado que esta enorme resistencia efectiva del divisor está en paralelo a la impedancia de entrada del amplificador (que es grande, pero no tan grande), puede comprender por qué la resistencia de entrada de todo el circuito será determinada por este último.
Una respuesta:
Puede notar que no he contestado su pregunta todavía. Bueno, la respuesta a tu pregunta es que una pequeña fuente de corriente es solo una forma de modelar la pequeña corriente que fluirá a través de \ $ R_1 \ $. No es realmente cero, pero está muy cerca de eso. No se tome esto demasiado en serio: si entendió la explicación completa que escribí anteriormente, no se preocupe por no entender alguna forma alternativa (y en mi opinión, inútil) de describir este circuito.
