Esto también me dejó perplejo por un tiempo, pero en realidad es bastante simple.
La serie general de Fourier:
\ $ g (x) = a_0 + \ displaystyle \ sum_ {n = 1} ^ {\ infty} [a_n sin (n x) + b_n cos (n x)] \ $
No voy a hacer todos los cálculos pero si usa el espacio de señal ortogonal \ $ \ left \ {{1, cos (nx), sin (nx)} \ right \} n \ en N \ $ you puede derivar los términos de la serie de Fourier como:
\ $ a_n = \ dfrac {1} {\ pi} \ displaystyle \ int _ {- \ pi} ^ {\ pi} g (x) cos (nx) \, \ mathrm {d} x \ $
\ $ b_n = \ dfrac {1} {\ pi} \ displaystyle \ int _ {- \ pi} ^ {\ pi} g (x) sin (nx) \, \ mathrm {d} x \ $
Y:
\ $ a_0 = \ dfrac {1} {2 \ pi} \ displaystyle \ int _ {- \ pi} ^ {\ pi} g (x) \, \ mathrm {d} x \ $
La serie "regular" de Fourier
\ $ g (x) = \ dfrac {a_0} {2} + \ displaystyle \ sum_ {n = 1} ^ {\ infty} [a_n sin (nx) + b_n cos (nx)] \ $
En aras de la simetría, el término \ $ a_0 \ $ se redefinió como:
\ $ a_0 = \ dfrac {1} {\ pi} \ displaystyle \ int _ {- \ pi} ^ {\ pi} g (x) \, \ mathrm {d} x \ $
para ser similar a \ $ a_n \ $ y \ $ b_n \ $. Por lo tanto, el término \ $ \ dfrac {1} {2} \ $ se agregó a la expresión de la serie de Fourier.
Referencia:
Serie de Fourier generalizada
Serie de Fourier