Las respuestas correctas ya fueron dadas. Como complemento, intentaré dar una derivación matemática formal.
Para empezar, puede integrar ambos lados de la ecuación para obtener una fórmula para la corriente a través de un inductor en el momento \ $ t \ $:
$$ V (t) = L \ frac {\ mathrm {d} I (t)} {\ mathrm {d} t} \ implica
\ int_0 ^ t V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau = LI (t) \ implica
I (t) = \ frac {1} {L} \ int_0 ^ t V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau $$
aquí asumimos que \ $ I (0) = 0 \ $, de lo contrario agregue \ $ I (0) \ $ a la expresión para \ $ I (t) \ $.
"El voltaje promedio en un inductor ideal siempre es cero" en realidad significa que el voltaje promedio durante un período es cero (de lo contrario, no tiene sentido imponer tal condición). Es decir, aquí asumimos que el voltaje a través de un inductor es periódico.
Suponga que el voltaje a través de un inductor es una función periódica con el período \ $ T \ $. "Es periódico con el período \ $ T \ $" es solo otra manera de decir que \ $ V (t) = V (t + T) \ $ para cualquier \ $ t \ $.
Calculemos los períodos actuales posteriores a \ $ n \ $, es decir, cuando \ $ t = nT \ $ (\ $ n \ $ es un número entero):
$$
I (nT) = I (\ underbrace {T + T + \ dots + T} _ {\ text {n times}})
= \ frac {1} {L} \ int_0 ^ {\ underbrace {T + T + \ dots + T} _ {\ text {n times}}} V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau $ $
Aquí podemos usar la propiedad de una integral \ $ \ int_0 ^ {x + y} f (t) \, \ mathrm {d} t = \ int_0 ^ xf (t) \, \ mathrm {d} t + \ int_x ^ yf (t) \, \ mathrm {d} t \ $ para dividir la integral en una suma:
$$
\ begin {split}
I (nT) & = \ frac {1} {L} \ left (
\ underbrace {
\ int_0 ^ T V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau
+ \ int_T ^ {2T} V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau
+ \ puntos
+ \ int _ {(n-1) T} ^ {nT} V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau
} _ {\ text {n veces}}
\Correcto)\\
& = n \ cdot \ frac {1} {L} \ int_0 ^ TV (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau \ quad \ text {porque} V (\ tau) \ text {es periódico con el período } T \\
& = n \ cdot I (T)
\ end {split}
$$
Desde esta expresión puede ver que si la integral durante todo un período
$$ I (T) = \ frac {1} {L} \ int_0 ^ T V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau $$
no es cero, luego de \ $ n \ $ períodos la corriente a través de un inductor será n veces mayor:
$$ \ en caja {I (nT) = n \ cdot I (T)} $$
Como \ $ n \ $ va al infinito, también lo hace el actual.
Por lo tanto, la única forma de evitar que la corriente se vaya al infinito es la condición
\ $ I (T) = 0 \ $, que es equivalente a
$$ \ int_0 ^ T V (\ tau) \, \ mathrm {d} \ tau = 0 $$
porque \ $ \ frac {1} {L} \ $ es solo un factor constante. Solo para recordarle, \ $ T \ $ es el período del voltaje. El límite inferior de integración es \ $ t = 0 \ $. El "tiempo cero" puede ser un instante de tiempo elegido arbitrariamente, porque el proceso es periódico.